Debye[8] | ϵ r ( ω ) = ϵ ∞ + ∑ p = 1 P ϵ s , p − ϵ ∞ 1 + j ω τ p + σ 1 + j ω ϵ 0 |
Lorentz[9] | ϵ r ( ω ) = ϵ ∞ + ∑ p = 1 P ( ϵ s , p − ϵ ∞ ) ω p 2 ω p 2 + 2 j ω δ p − ω 2 |
Cole-Cole[10] | ϵ r ( ω ) = ϵ ∞ + ∑ p = 1 4 ϵ s , p − ϵ ∞ 1 + ( j ω τ p ) 1 − α + σ 1 + j ω ϵ 0 |
Davidson-Cole[11] | ϵ r ( ω ) = ϵ ∞ + ∑ p = 1 p ϵ s , p − ϵ ∞ ( 1 + j ω τ p ) β |
Havriliak-Negami[12] | ϵ r ( ω ) = ϵ ∞ + ∑ p = 1 p ϵ s , p − ϵ ∞ [ ( 1 + j ω τ p ) 1 − α ] β |
Two-pole CRF[13] | ϵ r ( ω ) = A 0 + A 1 ( j ω ) + A 2 ( j ω ) 2 1 + B 1 ( j ω ) + B 2 ( j ω ) 2 |
Four-pole CRF[14] | ϵ r ( ω ) = A 0 + A 1 ( j ω ) … + A 4 ( j ω ) 4 1 + B 1 ( j ω ) + … + B 4 ( j ω ) 4 |